дисоціації молекули бензолу в

Сильні лазерному поле

М. Е. Сухарєв

Інститут загальної фізики РАН

117942, Москва, Росія

дисоціації молекули бензолу в сильному низькочастотному лінійно поляризованого лазерного поля є Теоретично розглянуто відповідно до умов останніх експериментів. Аналогія з дисоціації двоатомних молекул був знайдений. Дисоціація Імовірність молекули бензолу, була отримана як функція часу. Трехфотонное відокремити процес показаний буде реалізована в експерименті.

1. Введення.

ряд статей, присвячених взаємодії молекул з сильним лазерним полем значно збільшилася останніми роками. Були розглянуті основні особливості взаємодії між двоатомних молекул і лазерного випромінювання у великій кількості експериментальних [1-5] і теоретичних [6-9] документи. Класичні та квантові розслідування просторового вирівнювання двоатомних молекул і їх молекулярних іонів у сильному лазерному полі, а також іонізація та дисоціація цих молекул та їх молекулярних іонів рахунку для фізичної фотографії всі процеси.

Однак, при розгляді складних органічних молекул, ми спостерігаємо фізичного явища буде багатшими, і вони не до кінця досліджені. Більшість результатів, отриманих для двоатомних молекул може бути узагальнена на Multi-атомних молекул. Це короткий документ містить результати теоретичного мови для дисоціації молекул бензолу C6H6 в поле лінійно поляризованого Ti: Sapphire лазерний. Дані були взяті з результатів експерименту групою Чину, Ref. [4]. Ми використовуємо атомну систему одиниць, протягом всієї роботи.

2. Теоретичний підхід.

Розглянемо молекулу бензолу C6H6 в області титан-сапфіровий лазер з довжиною хвилі L = 400 нм, тривалість імпульсу T = 300 ПС і максимальна Інтенсивність Imax = 2'1014 Вт/см2. Згідно для Ref. [4] Перший електрон викидається з цього нейтральних молекул, а потім дисоціації C6H6 +-іона відбувається.

найбільш імовірним каналом для розпаду цього іона поділ на рівних частинами

Звичайно, є ще один канал для розпаду C6H6 +-іонних який включає викиду електронів другого і подальшого вибуху кулонівському C6H6 + +-іонів. Ми не вважаємо, останній процес.

каналі (1) видно, бути схожими на дисоціації молекулярного іона водню розглядається в роботі. [2]. Дійсно, модель схеми енергетичних рівнів C6H6 +-іон (див. Ref. [4]) нагадує типову схему енергетичних рівнів H2 + [2], який містить лише два низинні електронних рівнів: 1sg (парний) і 1SU (непарні).

Тому ми вважаємо дисоціації процесу C6H6 +-іон Так само для Н2 +-іонів (див. рис. 1). Бензол молекулярного іона має велике масове скорочення у зв'язку з поділом на рівних частин. Отже, його хвильова функція добре локалізована в просторі (див. рис. 2), і тому ми можемо застосувати класичної механіки для опису дисоціації Процес (1). Однак рішення рівняння Ньютона з ефективним потенціалом (див. нижче) не виробляють ніякого дисоціації, оскільки лазерний імпульс Довжина занадто малий для такого великого інерціальна система. На додаток до ефективного потенційний бар'єр існує протягом усього лазерного імпульсу і тунелювання молекулярних фрагментів неможливо із-за своєї великої маси (див. рис. 2). Таким чином, ми повинні вирішити дисоціації проблемою в рамках квантової механіки.

1. М. В. Келдиша параметр G = W (2mE) 1/2/F>> 1. Таким чином, дисоціація чисто многофотонная процесу. Частота лазерного поля є W